由于非密封同軸電纜在特定應(yīng)用中的特定領(lǐng)域覆蓋范圍內(nèi)具有明顯的優(yōu)越性，因此它已廣泛用于通信領(lǐng)域。著泄漏技術(shù)的不斷發(fā)展，泄漏同軸電纜的應(yīng)用逐步發(fā)展，以實(shí)現(xiàn)寬頻帶。

　　此，已經(jīng)提出了一種擴(kuò)展具有泄漏的電纜的頻帶的方法。要原因是漏泄同軸電纜的輻射方向理論。
　　過(guò)一系列計(jì)算，可以分析產(chǎn)生泄漏電纜的單模輻射的條件。出了一種加寬傾斜槽的開(kāi)槽電纜頻帶的方法。有用于超寬帶通信的泄漏的同軸電纜的設(shè)計(jì)是重要的。軸泄漏電纜;輻射模式;空間諧波;單模輻射;頻帶擴(kuò)展簡(jiǎn)介漏泄同軸電纜是一種用于移動(dòng)通信系統(tǒng)的導(dǎo)波結(jié)構(gòu)，用于替換天線以改善給定區(qū)域內(nèi)的電磁場(chǎng)強(qiáng)度。

　　可用于一般通信天線難以使用的區(qū)域，特別是在離散天線不能提供足夠的現(xiàn)場(chǎng)覆蓋的移動(dòng)通信系統(tǒng)中，例如隧道，礦井，地下建筑物，購(gòu)物中心或其他難以觸及電磁波的區(qū)域。廣泛應(yīng)用于微波通信，航空航天，造船等領(lǐng)域。然人口對(duì)封閉現(xiàn)場(chǎng)通信質(zhì)量的要求正在穩(wěn)步提高，但非密封同軸電纜的范圍將進(jìn)一步擴(kuò)大。入20世紀(jì)90年代后，泄漏的同軸電纜在更寬的寬帶方向上擴(kuò)散[1]，因此延長(zhǎng)漏泄同軸電纜帶的問(wèn)題成為主要方向未來(lái)的研究。
　　漏的同軸電纜（泄漏的同軸電纜）通常稱為泄漏電纜或電纜。結(jié)構(gòu)與普通同軸電纜的結(jié)構(gòu)基本相同，不同之處在于它基于特定的電磁理論。軸電纜的外導(dǎo)體表面上周期性或周期性地設(shè)置一系列開(kāi)槽孔，礦用電纜每個(gè)槽相當(dāng)于電磁波輻射源，可在垂直方向上發(fā)出均勻穩(wěn)定的電磁場(chǎng)。線電波[2]。所周知，它主要由內(nèi)導(dǎo)體，絕緣體和具有周期性槽的外導(dǎo)體組成。密封同軸電纜具有傳輸線和輻射天線的雙重特性。此，它不僅可以在其軸向上傳輸電信號(hào)，而且可以在其徑向方向上發(fā)射電磁波。作原理是橫向電磁波通過(guò)同軸電纜從發(fā)射端傳輸?shù)诫娎|的另一端。電纜的外導(dǎo)體完全封閉時(shí)，電纜傳輸?shù)男盘?hào)完全與外界隔離，電纜外沒(méi)有電磁場(chǎng)或者沒(méi)有測(cè)量電磁輻射。樣，外部電磁場(chǎng)不會(huì)影響電纜內(nèi)部的信號(hào)。而，在電纜中傳輸?shù)囊恍╇姶拍芰客ㄟ^(guò)形成在同軸電纜的外導(dǎo)體中的槽傳輸?shù)酵獠凯h(huán)境。似地，外部能量也可以在電纜內(nèi)傳輸。導(dǎo)體上的槽在電纜內(nèi)部的電磁場(chǎng)和外部電波之間產(chǎn)生耦合。射模式理論電纜輻射輻射模式泄漏同軸電纜根據(jù)能量與外部空間耦合的機(jī)理可分為輻射型和耦合型兩種類型。們的幾何結(jié)構(gòu)不同。里主要研究輻射式泄漏電纜的輻射模式。向泄漏的同軸電纜意味著在外導(dǎo)體中形成的槽的間隔與導(dǎo)致同相信號(hào)在槽處重疊的波長(zhǎng)（或半波長(zhǎng)）相當(dāng)。槽的周期設(shè)置為P，泄漏電纜的分裂結(jié)構(gòu)和柱坐標(biāo)如圖1所示。1泄漏電纜的狹縫結(jié)構(gòu)和圓柱坐標(biāo)的周期槽是用于耦合電纜內(nèi)部傳輸?shù)囊恍〔糠帜芰?，在電纜外部形成表面波或輻射波，以及它們?cè)趜方向上的傳播規(guī)律傳播導(dǎo)波在體內(nèi)基本相同。

　　果使用電纜周圍的電場(chǎng)強(qiáng)度，則可以表示如下：其中：電纜導(dǎo)體中引導(dǎo)波的縱向傳播常數(shù)，引導(dǎo)波的衰減系數(shù)和電纜中介質(zhì)的相對(duì)介電常數(shù)。間因素被省略。程中的函數(shù)與徑向傳播常數(shù)和徑向和周向參數(shù)有關(guān)，忽略了縱向衰減的影響，折痕后的總周期函數(shù)。Floquet定理使得有可能知道，在無(wú)限長(zhǎng)的周期結(jié)構(gòu)中，每個(gè)周期的相應(yīng)點(diǎn)處的場(chǎng)僅僅由復(fù)常數(shù)系數(shù)不同，因此等式（1）必須是周期的周期函數(shù)，這是在傅立葉系統(tǒng)中開(kāi)發(fā)的。列片材是：其中：（3）表明在周期性分裂的同軸電纜[3]周圍存在無(wú)數(shù)個(gè)空間諧波分量，這類似于導(dǎo)波結(jié)構(gòu)中的傳播模式，所以這被稱為模式。單模輻射產(chǎn)生的電磁波的徑向傳播常數(shù)和縱向傳播常數(shù)滿足以下關(guān)系：其中c是自由空間中電磁波的傳播速度。有當(dāng)能夠產(chǎn)生輻射波時(shí)，才能使用等式（7）獲得空間諧波模式圖案，如圖4所示。2.此時(shí)，他開(kāi)始以-1模式進(jìn)入輻射區(qū)，此時(shí)-1空間諧波向外發(fā)射，直到第2和第2模式開(kāi)始輻射。時(shí)，電磁波呈表面波的形式，此時(shí)，高階輻射開(kāi)始出現(xiàn)[4]，高階空間諧波向外輻射。常，頻率范圍內(nèi)只有諧波輻射-1（，）;該頻率范圍內(nèi)的輻射稱為單模輻射。（2）所示，此時(shí)的單模輻射帶在2和2之間，帶寬為。于高階輻射的最高次諧波相互干擾，電磁場(chǎng)的強(qiáng)度會(huì)急劇波動(dòng)。果可以抑制高階輻射區(qū)域的高次諧波，則單模輻射帶將增加。斜傾斜開(kāi)槽電纜的傾斜方法在傾斜開(kāi)槽電纜的情況下，接收天線主要接收其輻射的垂直偏振分量，這里只是電磁場(chǎng)的垂直分量[5]。據(jù)上述單模輻射產(chǎn)生條件，可以知道當(dāng)頻率超過(guò)單模輻射發(fā)生的頻率范圍時(shí)，會(huì)發(fā)生高次諧波輻射和諧波輻射。階會(huì)干擾一次諧波的輻射場(chǎng)，導(dǎo)致泄漏。著電纜消失的波是嚴(yán)重的[6]。此，為了擴(kuò)大單模輻射的帶寬，有必要去除空間諧波輻射帶寬-1中的高次諧波，抑制階數(shù)越大，帶寬越大很寬通過(guò)打開(kāi)電纜外導(dǎo)體上的一系列新位置，然后通過(guò)調(diào)整新舊位置之間的位置來(lái)消除相應(yīng)的高次諧波，可以消除高次諧波[7]。斜槽漏電纜為例，研究頻帶擴(kuò)展的具體方法：首先在原槽附近添加一個(gè)新槽，然后指示新槽的相反傾斜度和z軸。3顯示。時(shí)，其Z周期函數(shù)如下：從式（8）可以看出，當(dāng)m = -2，-4，-6 ...時(shí)，偶數(shù)階模式為0也就是說(shuō)，已經(jīng)消除了偶次諧波。后，如圖（2）所示，如果可以抑制-3次諧波，則單模輻射帶將變?yōu)椋ㄔ谌コ摼€場(chǎng)中的高次諧波之后），帶寬將被擴(kuò)展。面將具體描述去除三次諧波以獲得其帶擴(kuò)展的方法。上所述，我們知道要消除-3次諧波，我們需要在圖3結(jié)構(gòu)中的槽附近打開(kāi)一系列新空間。這種情況下，我們可以表示方向上的周期函數(shù)Z由原始插槽生成。與等式（2）相同，并且新的表示可以由以下等式表示：顯然，只要它為零，就可以抑制m個(gè)更高階的空間諧波。時(shí)，從公式（13）可知，當(dāng)m = -3時(shí)，則。
　　此，為了消除-3次諧波，必須根據(jù)初始結(jié)果添加新的時(shí)隙，并且新時(shí)隙和初始時(shí)隙之間的距離必須滿足等式（13）的關(guān)系。就是說(shuō)，該組移動(dòng)到右側(cè)。方法可以準(zhǔn)確有效地去除最高次諧波，增加單個(gè)輻射帶的帶寬。開(kāi)槽之后獲得的結(jié)構(gòu)在圖2中示出。4.圖4去除-3模式的傾斜槽泄漏電纜結(jié)構(gòu)此時(shí)的總周期函數(shù)是：從等式（14），當(dāng)m = -3時(shí)，分量-3為0且使用-3模式。被移除，單模輻射帶變?yōu)椋瑤捠窃紟挼乃谋?，并且?guī)捲跀U(kuò)展之前大大延長(zhǎng)。以想象，如果槽的數(shù)量繼續(xù)增加，則單模輻射的帶寬將繼續(xù)增加。是，不能無(wú)限制地增加插槽的數(shù)量。為，當(dāng)一個(gè)周期中的位置數(shù)量太大時(shí)，它們之間的距離非常小，這導(dǎo)致它們之間的干擾增加，因此泄漏的同軸電纜不能傳輸信號(hào)[8]。]。外，由于電纜介電層的介電常數(shù)有限，通過(guò)上述方法得到的單模輻射帶不能滿足實(shí)際通信的要求。此，如果需要擴(kuò)展頻帶，則應(yīng)考慮多模輻射頻帶，通常只要輻射場(chǎng)滿足不超過(guò)某些波動(dòng)的波動(dòng)范圍，仍可使用多模輻射頻帶。灘。以知道，如果頻帶的頻率比小于所需頻帶，則可以通過(guò)改變有序模式波的輻射方向來(lái)減小輻射場(chǎng)的波動(dòng)范圍。應(yīng)的多模輻射帶可用[9]。
　　論基于輻射模式理論，本文主要研究了傾斜分裂漏電纜的單模頻帶擴(kuò)展問(wèn)題，提出了一種擴(kuò)展傾斜開(kāi)槽同軸電纜的方法，將用于未來(lái)的寬帶泄漏。纜的設(shè)計(jì)提供了理論依據(jù)。
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